学文网摘 要：全文详细综述偏光片的发明和应用、偏振光学基础、偏振元件原理、偏光片的结构、制造、性能、检测、实验、技术发展、产业现状、市场前景等系列知识，文章对于从事偏光片生产和应用工作的新成员具有入门指导意义，对于偏光片研究者也具有一定的参考价值。
关键词： 偏光片；偏振光学；原理；制造；检验
中***分类号：TN949.199 文献标识码：B
A Course of Polarizer Knowledge
Part Two The Basic of Polarization Optics
FAN Zhi-xin
(Shenzhen Sunnypol Optoelectronics Co., Ltd., Shenzhen Guangdong 518106, China; Department of Applied Physics, Hebei University of Technology, Tianjin 300401, China)
Abstract: This paper summarize the polarizer knowledge in detailed, include about of the invention and application of polarizer, the basic of polarization optics, the principle of polarizing devices, the structure and manufacture of polarizer, the properties and examination of polarizer, and the technology development and market state of polarizer. It have a common direct sense for new recruits in polarizer industry and a refer value for polarizer research workers.
Keywords: polarizer; polarization optics; principle; manufacture; examination
1 偏振光知识
1.1 偏振光定义
电磁波在与物质作用时，电矢量引起的作用远比磁矢量的作用强，因此人们就用电矢量描述电磁波。在与光波传播方向垂直的二维平面内，电矢量E有各种振动状态，称为偏振状态，通常有五种偏振状态，即自然光、部分偏振光、线偏振光、圆偏振光、椭圆偏振光。
（1） 自然光，通常光源发出的光，它的振动面不只限于一个固定方向，而是在各个方向上均匀分布，这种光叫做自然光。通常，光源发出的光波，其电矢量的振动在垂直于光的传播方向上作无规则取向，但统计平均来说，在空间所有可能的方向上，电矢量的分布可看作是机会均等的，它们的总和与光的传播方向是对称的，即电矢量具有轴对称性、均匀分布、各方向振动的振幅相同，这种光就称为自然光。
（2） 部分偏振光，如果光波电矢量的振动在传播过程中只是在某一确定的方向上占有相对优势，这种偏振光就称为部分偏振光。
（3） 线偏振光，振动方向和光波前进方向构成的平面叫做振动面，光的振动面只限于某一固定方向的，叫做平面偏振光，又因为其电矢量振动轨迹在传播过程中为一直线，故又称线偏振光。
（4） 圆偏振光，如果光波电矢量随时间做有规则地改变，即电矢量末端轨迹在垂直于传播方向的平面上呈圆形，则称为圆偏振光。迎着光传播方向看，若电矢量端点逆时针旋转，则为右旋圆偏振态；若电矢量端点顺时针旋转，则为左旋圆偏振态。
（5） 椭圆偏振光，如果光波电矢量随时间作有规则地改变，即电矢量末端轨迹在垂直于传播方向的平面上呈椭圆形，则称为椭圆偏振光。同样，椭圆偏振光也有右旋椭圆偏振态和左旋椭圆偏振态之分。椭圆偏振光应用的例子是椭偏仪，用于测量薄膜材料的折射率、消光系数、厚度等，在许多材料科学研究领域是重要的研究手段。
1.2 偏振光检验
光的偏振性是光的横波性最直接、最有力的证据，光的偏振现象可以借助实验装置进行观察。用P和A两张同样的偏光片，通过一张偏光片P直接观察自然光（如灯光或阳光），透过偏光片的光虽然变成了偏振光，但由于人的眼睛没有辨别偏振光的能力，故无法察觉。如果我们把偏光片P的方位固定，而把偏光片A缓慢地转动，就可发现透射光的强度随着A转动而出现周期性的变化，而且每转过90°就会重复出现发光强度从最大（最亮）逐渐减弱到最小（最暗）；继续转动A，则光强又从接近于零逐渐增强到最大。由此可知，通过P的透射光与原来的入射光性质是有所不同的，这说明经过P的透射光的振动对传播方向不具有对称性。自然光经过偏光片后，改变成为具有一定振动方向的光，这是由于偏光片中存在着某种特征性的方向，叫做偏振透光轴方向（简称透光方向），偏光片只允许平行于透光方向的振动电矢量通过，同时吸收垂直于该方向振动电矢量的光。通过偏光片的透射光，它的电矢量振动限制在某一振动方向上，我们把第一个偏光片P叫做“起偏器”（Polarizer），它的作用是把自然光变成偏振光，但是人的眼睛不能辨别偏振光，必须依靠第二片偏光片A去检查，偏光片A就叫做“检偏器”（Analyzer）。旋转A，当它的透光方向与偏振光的偏振面平行时，偏振光可顺利通过，这时在A的后面有较亮的光。当A的透光方向与偏振光的偏振面垂直时，偏振光不能通过，在A后面就变暗。第二个偏光片A帮助我们辨别出偏振光，这是它被称为“检偏器”的原因。其实光路可逆，A和P的作用可以互换。只用偏光片能检验出入射光是否是平面偏振光，但不能把自然光和圆偏振光区分开，也不能把部分偏振光与椭圆偏振光区分开。
2 偏振光的描述
偏振光学中描述电矢量振动的方程，计算通过光学元件后的光强，在数学上有三角函数、复数、琼斯矩阵、斯托克斯矢量、邦加球表示等多种形式，初步学习最简单的是三角函数形式，深入研究要懂得其它形式。在均匀各向同性介质中，单色平面光波用电矢量（，t）表示为三角函数：
=cos（ωt-•r）（1）
其中，ω为角频率，为波矢，为振幅矢量。k与频率的关系为：
k=n=n（2）
其中，n为介质折射率，c为真空中的光速，λ为真空中的波长。若以复数形式写出光波函数，折射率会在指数项，所以当介质是透明不吸光的话，其折射率是实数，与波长有关，称为光的色散效应；对于吸光材料，折射率是个复数，以提供指数的衰减项。其次，若用复数形式表示光波，为方便计算，波函数中只有实数项才有物理意义。由于光波为横波，其电场振动一定垂直于传播方向。
•=0（3）
单色平面波可写为：
=expi（ωt-•）（4）
上式中，只有实数部分才描述实际的电场，这就是解析表示法，广泛用于电磁波的描述。大多数情况下，对于线性运算，比如积分、微分和求和，解析法都没有问题，但涉及电场矢量的积（或幂）的情况，比如场能量密度及能流密度（玻印廷矢量）时，必须使用这些物理量的实数形式。
单色光的偏振态由它的电场矢量（，t）描述，电矢量随时间以正弦曲线的形式变化，即电场必须在一定的频率下振动。为了描述各种偏振态，我们假定光沿z方向传播，电矢量方向将在xy平面内。电矢量可以写成两个***的分量：
Ex=Axcos（ωt-kz+δx）Ey=Aycos（ωt-kz+δy）（5）
式中，Ax、Ay是互相***的振幅，其值为正；相互***的相位δx、δy表示了两个振动分量的***性。因振幅为正值，相位角的取值为-π
+-2EE=sinδ（6）
式中，δ=δy-δx为相对位相，称为相位差，且-π
E=Acos（ωt+δ）E=Acos（ωt+δ）（7）
在δ、Ax、Ay为特殊值时，轨迹为特殊形状。
2.1 线偏振光
线偏振光的电矢量振动方向在xy平面内为固定方向，当两个振动分量的相位相同时，（6）式描述的轨迹退化为直线，为线偏振光：
δ=δy-δx=0或π（8）
电场矢量两振动分量之比为：
=或-（9）
因Ax、Ay相互***，线偏振光电矢量可在xy平面内的任何方向振动，因此线偏振光又被称为平面偏振光。若我们取一固定点，在某时间（如t=0）时，E的两分量为：
E=Acos（-kz+δ）E=Acos（-kz+δ）（10）
且δ=δy-δx=0或π，我们发现两分量的轨迹是正弦曲线，并且都在（9）式确定的平面上，因此平面偏振和线偏振是等效的。因为简单，线偏振是应用最广的偏振光。
2.2 圆偏振光
如果（6）式端点轨迹描述的是一个圆，就称此光为圆偏振光，此时Ax=Ay，并且
δ=δy-δx=±π（11）
若光沿z轴正方向传播，当δ= -π/2，表示在xy平面上电矢量逆时针旋转，为右旋圆偏振光；当δ=π/2，表示为左旋圆偏振光。我们区分左旋和右旋的根据是：现代光学规定若一个光子沿传播方向右旋偏振，在传播方向上具有正的角动量。另外从上述可知，圆偏振光的形成条件为：x、y轴的分量具有相同的振幅及±π/2的相位差，从而使电场大小不变，但方向以ω角速度在xy平面旋转。换言之，我们可以在xy平面任取一组正交的方向当作新的x、y轴，而圆偏振光在新的方向上的两分量，还是具有相同的振幅和±π/2的相位差。因此，我们无法用一个偏光片来区分圆偏振光和自然光，因为不管偏光片的轴如何转动，两者的光学透过率都为一固定值。
2.3 椭圆偏振光
当上述两个特例都不满足时，光波的电场矢量的端点会在xy平面上以ω角速度画出椭圆形的轨迹，称之为椭圆偏振态，是最普遍的偏振光。线偏振态和圆偏振态都是椭圆偏振态的特例。空间中某点（如Z=0），方程式（5）就是一个椭圆轨迹的参量表述。通过消除式（5）式中的ωt，就可以得到椭圆方程，经过一系列初步计算，得
+-2EE=sinδ（12）
这个方程是一个二次曲线方程。通过式（6）可以明显看到此曲线被限定在长和宽分别为2Ax和2Ay的矩形中，因此，此曲线必为椭圆线，光为椭圆偏振光。为了全面描述一个椭圆偏振观光，需要涉及到坐标系中的定位、形状以及电场的变化等因素，一般来说，椭圆的主轴不在x、y方向，通过坐标变换，我们可以斜向移动式（12），沿主轴方向，规定x'、y'为新的坐标轴。因此，在新坐标系下的椭圆方程变为：
+=1（13）
这里，a和b分别是椭圆主半轴的长度，Ex、Ey是电矢量在此主轴坐标系的分量。令x'轴与x轴之间的夹角为φ，则主轴的长度分别为：
a2=Ax2cos2φ+Ay2sin2φ+2 Ax Aycosδcosφsinφ
b2=Ax2sin2φ+Ay2cos2φ-2 Ax Aycosδcosφsinφ
（14）
角度φ可用Ax、Ay和cosδ表示为：
tan2φ=cosδ（15）
若φ是等式的一个解，φ+π/2也是一个解。电场的旋转方向可由sinφ来决定，当电矢量的端点沿顺时针方向，sinφ>0，反之，若电矢量的端点沿逆时针方向，sinφ
e=±b/a（16）
其中，a和b是半主轴的长度，电场矢量的转动为右旋时，椭圆度取正，相反取负。对于圆偏振光，e=±1。椭圆偏振态通常可以分解为两个相互正交的分量，相对位相总是在-π到+π之间。但是在主轴坐标系中，相对相位总是-π/2或π/2，与旋转方式有关。
总体来说，当电场矢量端点的轨迹沿直线则称为线偏振光，椭圆轨迹则称为椭圆偏振光，圆形轨迹称圆偏振光。迎着光传播方向看，若电场矢量端点逆时针旋转，则为右旋偏振光。自然光和部分偏振光的传播和与物质作用时，仍然适合用线偏振光的表达式描述，再附加说明在与光波传播方向垂直平面内的其它方向电矢量的作用与之统计平均相等与否。
3 光在物质中的传播
光波在传播时，当遇到不同介质会发生反射、折射、双折射、旋光性、二向色性、干涉、衍射、散射等现象。学习偏光片知识，不仅要知道偏振光，也要知道双折射、旋光、干涉等知识，因为这些知识都和偏光片的应用紧密相关。
3.1 光的反射与折射
当光由一种介质入射到另一种介质时，在两种介质平滑的分界面上，被分为反射光和折射光。实验和理论都能得到反射定律，反射光在入射光与过入射点的平面法线所决定的平面内，入射光和反射光分居法线两侧，反射角等于入射角。实验和理论都能得到折射定律，折射光在入射光与过入射点的平面法线所决定的平面内，入射光和折射光分居法线两侧，入射角θi的正弦与折射角θt的正弦的比值等于第二种介质对第一种介质的相对折射率，即斯涅耳定律nisinθi=ntsinθt。在两种介质界面处还有不折射而发生全内反射的现象。
3.2 晶体的双折射、旋光性和二向色性
3.2.1 晶体的双折射
当自然光在各向异性介质中传播时，除了在表面有反射光以外，一般还存在两条折射光线，这种现象称为双折射。有一条折射光始终在入射面内且满足折射定律，这条光称为寻常光（o光）；另一条折射光除特殊情况外，一般不在入射面内，也不满足折射定律，这条光称为非常光（e光）。对于单轴晶体而言，e光的折射率随光的传播方向与晶体光轴间的夹角改变，传播方向与光轴方向重合时，e光折射率与o光折射率同为no；传播方向与光轴方向垂直时折射率为ne；当入射光与光轴方向成一角度时，=+。通常用Δn=ne-no表示双折射，Δn>0为正单轴晶体，如石英Δn=0.009；Δn
3.2.2 晶体的旋光性
线偏振光沿晶体光轴方向传播时，其振动面发生旋转的性质称为旋光性，能引起线偏振光振动面发生旋转的介质称为旋光材料。对着光的传播方向看，使振动面顺时针方向旋转的介质称为右旋材料，振动面逆时针方向转动的介质称为左旋材料。实验证明，对旋光晶体来说，振动面旋转角度Δθ与晶体厚度l成正比，即Δθ=αl。对旋光溶液来说，振动面旋转角度Δθ与溶液浓度c和长度l成正比，即Δθ=αcl，式中α是比例系数，称为旋光率。石英是具有旋光性的晶体，光穿过1mm石英片振动面才旋转22°；葡萄糖是具有旋光性的溶液，光穿过10mm葡萄糖溶液振动面才旋转66°左右，测出这个角度，就能算出浓度。测量旋光角度的仪器是旋光仪，菲涅耳对旋光性的解释是在旋光材料中o光和e光的传播速度不同。TN-LCD的显示原理就是应用了90°扭曲向列相液晶的旋光本领，选择反射可见光的胆甾相液晶是旋光本领更高的旋光材料，光穿过1μm距离的振动面就可以旋转1,000°以上。许多液晶材料都含有不对称手性分子，具有镜像对称的异构体。这种镜像对称异构体的存在源于分子化合物内一个或多个非对称碳原子的存在，所以分子结构可以是左旋或右旋的旋转排列。这些形式通常被称为右旋的或左旋的，因为当分子中碳原子被垂直排成一条线时，与分子结构相比较可以是左旋或右旋的。因此，液体中的旋光性源于随机排列分子中原子的非对称性排列，比如螺旋结构。
3.2.3 晶体的二向色性
对相互垂直的光波振动电矢量具有选择性吸收的晶体称为二向色晶体，天然电气石晶体是六角形片状，长对角线方向是它的光轴，当光入射到它的表面时，振动电矢量与光轴平行时被吸收得较少，光可以较多地通过；电矢量与光轴垂直时被吸收得较多，光通过得很少。电气石对两个方向吸收程度差别是不够大的，用作偏光片的理想晶体最好是能尽量使一个方向的振动全部吸收，在这一点上，硫酸碘奎宁晶体的性能要比电气石好得多，但是它的晶体很小。通常偏光片是在拉伸的塑料基膜上浸润了硫酸碘奎宁针状晶粒，基膜的应力使针状晶粒的光轴定向排列起来，这样就得到面积很大的偏光片。如果对入射光束中旋转方向相反的两个圆偏振光，仅选择吸收其中一个而让另一个通过，这种性质就是圆二向色性，胆甾相液晶就具有这种圆二向色性。
3.3 光的干涉、衍射和散射
3.3.1 光的干涉
两束频率相同，振动方向一致，相位差恒定的光在空间叠加后强度分布与原来两束光强度之和不同的现象称为光的干涉，从同一光源发出的光可以用分波面和分振幅两种方法获得干涉。偏振光经过各向异性晶体后，o光和e光产生相位差而发生干涉是偏光干涉，从偏光显微镜中看到的***像就是样品双折射偏光干涉的***案。波片是用来产生和分析偏光干涉的光学元件，是从单轴晶体中切割下来的平行平面板，其表面与晶体光轴平行，由于o光和e光在晶体中的传播速度不同，通过厚度d的晶片后，它们之间的相位差δ=[2π(ne-no)d]/λ，选择晶片厚度，使δ=2kπ（k是整数），得到全波片。同样，相位差为 奇数倍的晶片是半波片，相位差为π /2奇数倍的晶片是1/4波片。用1/4波片可以把圆偏振光和椭圆偏振光变成线偏振光，但不能把自然光和部分偏振光变成线偏振光。而将偏光片与1/4波片组合使用，就可以把五种光都给区分开来。
3.3.2 光的衍射
光在传播中遇到障碍物时产生偏离直线传播的现象是光的衍射，光的衍射有很多有趣的现象和应用，人眼观察物体的精细程度的分辨率就与衍射原理相关。
3.3.3 光的散射
光在光学性质不均匀的介质中传播时向四面八方散射的现象称为光的散射，散射都是介质折射率空间变化引起的，浓度密度涨落引起散射，空气中有微小尘埃颗粒引起散射。1868年丁达尔（Tyndall）发现白光在浑浊介质中传播时，从侧面观察到的散射光是部分偏振光，且呈蓝色。1871年瑞利（Rayleigh）得出散射光频率与入射光频率相同，其强度与散射方向有关，而且与波长四次方成反比的结论。液晶显示模式中DS-LCD和PDLC就是不需要偏光片，由光散射和光透射形成对比反差达到的显示技术。在偏光显微镜中能观察到负性液晶电致动态散射威廉姆斯（Williams）畴和PDLC散射织构。
3.4 偏振光的吸收和发射
3.4.1 吸 收
线偏振光吸收的典型特征是只有那些吸收跃迁偶极矩与照射光的电矢量平行的才能够被受激吸收，如果跃迁偶极矩垂直于该电矢量则不会发生受激吸收，这种二向色性在各向异性有机固态材料上可以表现出来。
3.4.2 发 射
对于取向聚合物只有吸收跃迁偶极矩平行于入射激发光电矢量的才能发射荧光，如果高分子的取向并不完全，发射的光也不会是完全线偏振光。
4 偏光效应
4.1 偏光干涉效应
偏光叠加后产生的光学现象是偏光干涉效应，阿拉果（Arago）和菲涅耳（Fresnel）在杨氏实验装置的两束相干光束中各放置一个偏光器，当透过两偏光器的线偏光振动面平行时，在两光束重叠区有干涉花样，如果把两个正交放置，则干涉花样消失，重叠区呈现均匀照度，再用偏光器检查叠加区内的光，发现这些光是椭圆偏振光。普通光源和偏振光源的干涉都有很多实际应用，液晶显示模式的STN-LCD绿底黑字显示就是偏光干涉着色结果。偏振光干涉时出现的彩色现象称为色偏振，在正交偏光片之间放置平行平面双折射晶体（或液晶盒），o光和e光有光程差，会发生双折射干涉。当相位差δ=2π(ne-no)d/λ=2kπ，k=0、1、……时，发生相消干涉；当相位差δ=2π(ne-no)d/λ=(2k+1) π，k=0、1、……时，发生相长干涉。如果用白光入射，对各种波长的光来说，相长干涉和相消干涉的条件不能同时满足，因而不同波长的光有不同程度的加强和减弱，从检偏器透射的光呈现绚丽的彩色，就是色偏振现象。
4.2 电光效应
将物质置于电场中时，某些各向同性的透明物质在电场作用下显示出光学各向异性，这种物质的折射率因外加电场而发生变化的现象为电光效应。电光效应包括克尔效应和泡克耳斯效应。
4.2.1 克尔效应
1875年英国物理学家克尔（Kerr）发现，玻璃板在强电场作用下具有双折射性质，称为克尔效应，后来发现多种液体和气体都能产生克尔效应。
观察克尔效应的实验装置：内盛某种液体（如硝基苯）的玻璃盒子称为克尔盒，盒内装有平行板电容器，加电压后产生横向电场。克尔盒放置在两正交偏光片P和A之间，无电场时液体为各向同性，光不能通过A；存在电场时液体具有了单轴晶体的性质，光轴沿电场方向，此时有光通过A。实验表明，在电场作用下，主折射率之差与电场强度的平方成正比。电场改变时，通过A的光强跟着变化，故克尔效应可用来对光波进行调制。液体在电场作用下产生极化，这是产生双折射性的原因。电场的极化作用非常迅速，在加电场后不到10-9秒内就可完成极化过程，撤去电场后在同样短的时间内重新变为各向同性。克尔效应这种迅速动作的性质可用来制造几乎无惯性的光的开关――光阀，在高速摄影、光速测量和激光技术中获得了重要应用。
4.2.2 泡克耳斯效应
1893年由德国物理学家泡克耳斯（Pockels）发现，一些晶体在纵向电场（电场方向与光的传播方向一致）作用下会改变其各向异性性质，产生附加的双折射效应。例如把磷酸二氢钾晶体放置在两块平行的导电玻璃之间，导电玻璃板构成能产生电场的电容器，晶体的光轴与电容器极板的法线一致，入射光沿晶体光轴入射。与观察克尔效应一样，用正交偏光片系统观察。不加电场时，入射光在晶体内不发生双折射，光不能通过A；加电场后，晶体感生双折射，就有光通过A。泡克耳斯效应与所加电场强度的一次方成正比，大多数压电晶体都能产生泡克耳斯效应。泡克耳斯效应与克尔效应一样常用于光阀、激光器的Q开关和光波调制等。液晶显示器某些显示模式就可以看成是反式克尔效应或反式泡克耳斯效应，无电场时有双折射干涉，施加电场后双折射干涉效应消失，达到显示效果。
4.3 磁光效应
将物质置于磁场中时，物质的光学性质发生变化的现象称为磁光效应，包括法拉第效应、克尔磁光效应、科顿-穆顿效应、塞曼效应等。非旋光性物质在纵向磁场作用下，使平面偏振光的振动面发生旋转的现象称为法拉第效应，1845年由法拉第发现。入射的线偏振光在已磁化的物质表面反射时，振动面发生旋转的现象称为克尔磁光效应，1876年由克尔发现。光从处在垂直磁场内的介质中通过时，产生的双折射现象称为佛克脱（Voigt）效应，1902年由佛克脱发现。光从处在横向磁场内的介质中通过时，产生的双折射现象称为科顿-穆顿（Cotton-Mouton）效应，1907年由科顿和穆顿发现。
4.4 压光效应
一些各向同性的透明物体受到应力作用后，发生折射率变化，或产生了双折射性，或产生了旋光性，在偏光片之间能看到干涉花样，这种因应力作用而使材料光学性质发生变化的现象称为压光效应，又称弹光效应。应用压光效应测试材料中应力分布的技术称光测弹性术，压光效应还被应用到激光调制上。胆甾相液晶在恒定温度下螺距随压力变化，决定布拉格选择反射显示不同的颜色，也是一种压光效应，或称压色效应，能够被用作压力传感器。某种聚合物分散液晶膜在按压作用下由散射态变为半透明态，又是一种更明显的压光效应。在偏光显微镜下观察，按压前液晶微滴是不规整的圆球，按压后液晶微滴变成轮胎轮毂形状，表明应力对液晶分子有取向作用，这种按压后的偏光显微镜***案可以通过建立恰当的物理模型用计算机模拟出来。
参考文献
[1] 傅思镜，全志义. 二向色性与彩色偏振片制作研究[J]. 物理实验，1987年2月，第7卷第1期，27-28.
[2] 刘学英. 液晶显示装置用偏光片[J]. 化工新型材料，1993年第7期，1-4.
[3] 谢书伟. 偏振片及其用途[J]. 感光材料，1997年第2期，44-46.
[4] 邢德林. 薄膜偏振片的制备和应用[J]. 工程塑科应用，1998年第2期，30-33.
[5] 李 乐，李建峰，范炳生，蒋英渠. 反射式胆甾相液晶偏振片及其应用[J]. 现代显示，总第18期，1998年第4期，29-36.
[6] 任洪文，宣 丽，闫 石，黄锡珉. 光散射液晶偏振片电光特性的研究[J]. 液晶与显示，2000年9月，第15卷第3期，178-184.
[7] 邱爱萍. 液晶显示器偏光片生产技术的引进[J]. 机电工程技术，2003年第6期，78-79
[8] Ichiro Amimori, Nikolai V. Priezjev, Robert A. Pelcovits, Gregory P. Crawford. Optomechanical properties of stretched polymer dispersed liquid crystal films for scattering polarizer applications[J]. Journal of Applied Physics, Vol. 93, No. 6, 15 March, 2003, 3248-3251.
[9] 龚建勋，刘正义，邱万奇. 偏振片研究进展[J]. 液晶与显示，2004年8月，第19卷第4期，259-264.
[10] 文尚胜，莫文贞，文 斐，彭俊彪. 薄膜晶体管液晶显示器用偏光片技术研究进展[J]. 半导体光电，2007年12月第28卷第6期，751-756.
[11] 祝玉华，王贺清，石凤良. 人造偏振片的发明与立体电影的发展[J]. 中国现代教育装备，2008年第9期，总第67期，158-159.
[12] 徐世颖. 浅谈TFT- LCD 产品用偏光片技术与发展趋势[J]. 现代显示，2010年9月，总第116期，25-31.
[13] 韩国志，邵 晔，徐 华，顾忠泽. 基于定向电纺纤维膜的可调制偏振片的制备[C]. 高等学校化学学报，2009年1月，Vol. 30，No. 1，185-190.
[14] 范志新，韦卫星，何燕和. 剪切聚合物分散液晶散射偏光特性[J]. 光学技术，2011年1月，第37卷第1期，71-75.
[15] 李景华等编. 物理学词典（上册）. 北京：科学出版社，1988年.
[16] 日本学术振兴会第142委员会编，黄锡珉等译. 液晶器件手册[M]. 北京：航空工业出版社，1992年8月，271-282.
[17] 师昌绪主编. 材料大辞典[M]. 北京：化学工业出版社，1994年3月.
[18] 赵凯华. 光学[M]. 北京：高等教育出版社，2004年11月，270-333.
[19] 王新久. 液晶光学和液晶显示[M]. 北京：科学出版社，2006年2月，395-398.
[20] 田 芊，廖延彪，孙利群. 工程光学[M]. 北京：清华大学出版社，2006年5月，281-325.
[21] [德]沃尔弗拉姆，施纳贝尔著，张其锦译. 聚合物与光（基础和应用技术）[M]. 北京：化学工业出版社，2010年1月，13-16.
作者简介：范志新（1960-），男，吉林人，博士，深圳市三利谱光电科技股份有限公司顾问，河北工业大学应用物理系教授，从事液晶器件物理专业教学与科研， E-mail：zxfan@hebut.省略。
转载请注明出处学文网 » 偏光片知识讲座 第二讲 偏振光学基础